Dieses Gleichungssystem entspricht dem zweiten Glei- chungssystem Maxwells. Man erkennt dies sofort, indem man setzt

(61)

Dann kann man statt (60a) in üblicher Schreibweise der drei- dimensionalen Vektoranalyse setzen

(60b)

Das erste Maxwellsche System erhalten wir durch Ver- allgemeinerung der von Minkowski angegebenen Form. Wir führen den zu F gehörigen kontravarianten Sechservektor

(62)

ein sowie den kontravarianten Vierervektor J der elektrischen Vakuumstromdichte; dann kann man das mit Rücksicht auf (40) gegenüber beliebigen Substitutionen von der Determinante 1 (gemäß der von uns getroffenen Koordinatenwahl) invariante Gleichungssystem ansetzen:

(63)

Setzt man nämlich

(64)

welche Größen im Spezialfall der speziellen Relativitätstheorie den Größen h x . . . . e z gleich sind, und außerdem

so erhält man an Stelle von (63)

(63a)

Die Gleichungen (60), (62) und (63) bilden also die Verallgemeinerung der Maxwellschen Feldgleichungen des