bare Dielektrizitätskonstante , die durch die Beziehung g = mit dem Brechungsindex verknüpft ist. Wir setzen

wobei ebenso wie als unendlich kleine Größe zu be- handeln ist.

In jedem Punkte des Mediums gelten die Maxwellschen Gleichungen, welche -- da wir den Einfluß der Geschwindig- keit der zeitlichen Änderung von auf das Licht vernach- lässigen können, die Form annehmen

Hierin bedeutet G die elektrische, H die magnetische Feld- stärke, c die Vakuum-Lichtgeschwindigkeit. Durch Eliminieren von H erhält man daraus

Es sei nun G 0 das elektrische Feld einer Lichtwelle, wie es verlaufen würde, wenn nicht mit dem Orte variierte, wir wollen sagen ,,das Feld der erregenden Lichtwelle“. Das wirkliche Feld (Gesamtfeld) G wird sich von G 0 unendlich wenig unterscheiden um das Opaleszenzfeld e , so daß zu setzen ist

Setzt man die Ausdrücke für und G aus (8) und (11) in (9) und (10) ein, so erhält man bei Vernachlässigung von unendlich Kleinem zweiter Ordnung, indem man berücksichtigt, daß G 0 die Maxwellschen Gleichungen mit konstanter Dielek- trizitätskonstante 0 befriedigt,