Kraft mißt. Letztere ist vieimehr der mit c multiplizierten Angabe der Taschenfederwage gleichzusetzen. Hieraus ergibt sich unmittelbar, daß die auf die in K ruhende Elektrizitäts- einheit ausgeübte ponderomotorische Kraft nicht gleich G , sondern gleich c . G zu setzen ist. Entsprechendes gilt für den Feldvektor H .

Da nach der dritten der Gleichungen (1a) in einem statischen elektrischen Felde rot ( c G ) = 0 ist, das Linienintegral des Vektors c G über eine geschlossene Kurve also verschwindet, sieht man, daß es unmöglich ist, durch Führen einer Elektri- zitätsmenge über eine geschlossene Bahn unbegrenzt Arbeit zu erhalten.

Wir stellen nun Coulombs Gesetz für einen Raum von konstantem c auf. Aus der letzten der Gleichungen (1a) folgt, daß das Feld einer Punktladung durch = gegeben ist, falls man mit den Abstand von der Punktladung be- zeichnet. Befindet sich in diesem Falle eine zweite elektrische Masse ' , so ist die auf sie ausgeübte Kraft gleich c ' oder gleich c , also wie nach der früheren Arbeit jede Kraft eines beliebigen ,,Taschensystems“ in bestimmtem Zustande proportional c . Mit diesem Resultat hängt das Folgende eng zusammen. Wir bringen von zwei genau gleichen Konden- satoren C und C ' mit den Belegungen a, b bzw. a ' b ' den einen an einen Ort vom Gravitationspotential c , den anderen an einen Ort vom Gravitationspotential c ' . a sei mit a ' , b mit b ' leitend verbunden. Laden wir die Kondensatoren, so ist wegen rot ( c G ) = 0 die Ladung beider Kondensatoren nicht dieselbe; es ist viel- mehr cG = c ' G ' und wegen = div G auch c = c ' ' , wenn man mit bzw. ' die Ladungen der beiden Kondensatoren bezeichnet.

Aus dem für das Coulombsche Gesetz gefundenen Aus- druck geht hervor, daß wir nicht ( G 2 + H 2 ) , , sondern den Ausdruck c 2 ( G 2 + H 2 ) der Dichte der elektromagnetischen Energie gleichzusetzen haben. Wir werden also die dem Energieprinzip entsprechende Gleichung dadurch erhalten, daß wir die erste der Gleichungen (1a) skalar mit c G, die dritte skalar mit cH multiplizieren und beide addieren, und hierauf